La plus faible erreur de porte à deux qubits mesurée sur une plateforme de qubits est de 0,0084 %, soit une fidélité de 99,9916 %, obtenue par Oxford Ionics sur ions piégés en octobre 2025. Le record supraconducteur est à 0,06 % (Maryland et Wisconsin, juillet 2024), celui des atomes neutres à 0,15 % (Harvard, avril 2026) et celui des qubits de spin à 0,19 % (Princeton, novembre 2021). Ces quatre chiffres sont les lignes record du registre des performances des qubits de ScienceShot, 357 mesures lues dans les articles qui les publient, et le graphique ci-dessous montre comment chaque record a baissé de 2016 à 2026.
L’essentiel
- La plus faible erreur de porte à deux qubits jamais mesurée est de 0,0084 % (fidélité 99,9916 %), obtenue sur ions piégés par Oxford Ionics en octobre 2025, environ dix fois sous le record NIST de 2016, 0,08 %.
- Le record supraconducteur est passé de 0,9 % en 2016 à 0,06 % en juillet 2024. Le meilleur résultat de chaque année a été divisé par deux tous les 1,7 an environ, et aucun nouveau record n’est tombé depuis plus de deux ans.
- Les atomes neutres ont progressé le plus vite récemment, de 0,5 % en 2023 à 0,15 % à Harvard en avril 2026.
- Les qubits de spin restent à 0,19 % d’erreur (99,81 %) depuis novembre 2021, cinq ans sans nouveau record.
Le record sur chaque plateforme
Un record est ici la plus faible erreur publiée comme mesurée sur cette plateforme jusqu’à cette date, quelle que soit la porte ou la méthode. Le tableau liste chaque ligne qui en a établi un. La fidélité est le chiffre cité par les articles ; l’erreur est simplement un moins cette fidélité.
| Plateforme | Date | Erreur de porte | Fidélité | Groupe | Source |
|---|---|---|---|---|---|
| Supraconducteur | mars 2016 | 0,9 % | 99,1 % | IBM T.J. Watson Research Center | Sheldon et al., arXiv:1603.04821 |
| Supraconducteur | janv. 2019 | 0,8 % | 99,2 % | Rigetti Computing | Hong et al., arXiv:1901.08035 |
| Supraconducteur | juin 2020 | 0,5 % | 99,5 % | Southern University of Science and Technology | Xu et al., arXiv:2006.11860 |
| Supraconducteur | nov. 2020 | 0,24 % | 99,76 % | Massachusetts Institute of Technology | Sung et al., arXiv:2011.01261 |
| Supraconducteur | nov. 2020 | 0,23 % | 99,77 % | IBM | Kandala et al., arXiv:2011.07050 |
| Supraconducteur | janv. 2021 | 0,15 % | 99,85 % | IBM Quantum | Stehlik et al., arXiv:2101.07746 |
| Supraconducteur | avr. 2023 | 0,078 % | 99,922 % | Massachusetts Institute of Technology | Ding et al., arXiv:2304.06087 |
| Supraconducteur | juil. 2024 | 0,06 % | 99,94 % | University of Maryland, College Park | Lin et al., arXiv:2407.15783 |
| Ion piégé | mars 2016 | 2 % | 98 % | University of Maryland (JQI) | Debnath et al., arXiv:1603.04512 |
| Ion piégé | mars 2016 | 0,08 % | 99,92 % | NIST Boulder | Gaebler et al., arXiv:1604.00032 |
| Ion piégé | oct. 2025 | 0,026 % | 99,974 % | University of Oxford | Sutherland et al., arXiv:2510.09508 |
| Ion piégé | oct. 2025 | 0,0084 % | 99,9916 % | Oxford Ionics (an IonQ company) | Hughes et al., arXiv:2510.17286 |
| Atome neutre | avr. 2023 | 0,5 % | 99,5 % | Harvard University, MIT, QuEra Computing | Evered et al., arXiv:2304.05420 |
| Atome neutre | févr. 2024 | 0,38 % | 99,62 % | Caltech | Finkelstein et al., arXiv:2402.16220 |
| Atome neutre | juil. 2024 | 0,29 % | 99,71 % | Caltech | Tsai et al., arXiv:2407.20184 |
| Atome neutre | avr. 2026 | 0,146 % | 99,854 % | Harvard University | Evered et al., arXiv:2604.25987 |
| Spin | janv. 2017 | 10 % | 90 % | Harvard University | Nichol et al., npj Quantum Inf. 3, 3 (2017) |
| Spin | mai 2018 | 2 % | 98 % | UNSW Sydney | Huang et al., arXiv:1805.05027 |
| Spin | juin 2021 | 0,63 % | 99,37 % | UNSW Sydney | Madzik et al., arXiv:2106.03082 |
| Spin | juil. 2021 | 0,35 % | 99,65 % | QuTech, Delft University of Technology | Xue et al., arXiv:2107.00628 |
| Spin | nov. 2021 | 0,19 % | 99,81 % | Princeton University | Mills et al., arXiv:2111.11937 |
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Supraconducteurs : une division par deux tous les 1,7 an, puis une pause
Les qubits supraconducteurs ont la série la plus longue et la plus dense du registre, 53 mesures comparables, avec un résultat chaque année de 2016 à 2026. Le record est passé de 0,9 % (IBM, mars 2016) à 0,06 % pour une paire de fluxoniums à couplage inductif à l’université du Maryland en juillet 2024, un facteur 15. En prenant la meilleure mesure de chaque année, l’erreur a été divisée par deux tous les 1,7 an environ ; retirer une année quelconque de l’ajustement déplace ce chiffre entre 1,4 et 1,9 an.
Le record n’a pas bougé depuis. À la date du registre, le 9 novembre 2026, il tenait depuis 2,3 ans, la plus longue pause depuis le creux de 2016 à 2019. Si la tendance annuelle se maintient, le record supraconducteur atteint 0,01 % vers 2030. Si la pause est la nouvelle norme, non.
Ions piégés, atomes neutres et qubits de spin
Les ions piégés détiennent la plus faible erreur mesurée. La porte NIST au béryllium de 2016, 0,08 %, est restée le record pendant neuf ans, puis deux résultats d’Oxford en octobre 2025 l’ont porté à 0,026 % et, dix jours plus tard, à 0,0084 % avec une porte qui ne demande pas de refroidissement à l’état fondamental. Le record des ions est désormais environ dix fois sous son niveau de 2016. Comme il a bougé en deux sauts, un ajustement annuel oscille entre une division par deux en 3,7 ans et en 7,7 ans selon l’année retirée, et le registre ne publie donc pas de tendance pour les ions.
Les atomes neutres sont entrés dans la série des erreurs de porte du registre en 2023 à 0,5 % (Harvard, MIT et QuEra, 60 atomes en parallèle), sont passés par deux résultats de Caltech sur le strontium en 2024 et ont atteint 0,15 % à Harvard en avril 2026, un facteur 3,4 en trois ans. Les qubits de spin sont partis de plus loin, 10 % dans une double boîte quantique en arséniure de gallium en 2017, puis se sont améliorés d’un facteur 50 jusqu’à 0,19 % dans un dispositif silicium-germanium de Princeton en novembre 2021. Rien de plus bas n’a été mesuré depuis : cinq ans sans record.
Pourquoi 0,1 % et 0,01 % comptent
L’erreur de porte est le chiffre qui décide si la correction d’erreurs est rentable. Le code de surface, le schéma vers lequel travaillent la plupart des groupes de matériel, tolère un taux d’erreur physique d’environ 1 % par opération (Wang, Fowler et Hollenberg, 2011 ; Fowler et al., 2012). Juste sous ce seuil, chaque qubit logique coûte un très grand nombre de qubits physiques ; ce nombre chute vite quand l’erreur baisse, et le cas de planification de l’article de Fowler suppose des portes dix fois sous le seuil, vers 0,1 %. Chaque plateforme du tableau est désormais sous 1 %, deux sont sous 0,1 % et seuls les ions piégés approchent 0,01 %, où le surcoût se réduit encore. Notre article sur le théorème du seuil détaille le calcul ; le calculateur de cohérence et de fidélité de porte des qubits convertit les T1 et T2 d’un dispositif en l’erreur de porte qu’il peut atteindre.
Résultat SSF-001 du bureau des découvertes de ScienceShot. Il est recalculé à chaque version du registre et révisé, avec sa date, si les records bougent.
Citer : ScienceShot, Records de fidélité des portes à deux qubits par plateforme, 2016 à 2026 (résultat SSF-001), novembre 2026, scienceshot.com/fr/post/records-fidelite-portes-deux-qubits-plateforme-2016-2026.
Données : registre des performances des qubits de ScienceShot, version 2.1 (9 nov. 2026), 357 lignes lues à la source ; chaque ligne record renvoie à son article.
Citer cet article
Turner, A. (2026, 9 novembre). Records de fidélité des portes à deux qubits par plateforme, 2016 à 2026. ScienceShot. https://scienceshot.com/fr/post/records-fidelite-portes-deux-qubits-plateforme-2016-2026
Turner, Alex. “Records de fidélité des portes à deux qubits par plateforme, 2016 à 2026.” ScienceShot, 9 nov. 2026, scienceshot.com/fr/post/records-fidelite-portes-deux-qubits-plateforme-2016-2026.
Turner, Alex. “Records de fidélité des portes à deux qubits par plateforme, 2016 à 2026.” ScienceShot, 9 novembre 2026. https://scienceshot.com/fr/post/records-fidelite-portes-deux-qubits-plateforme-2016-2026.
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